타원형 궤도와 마찬가지로 주어진 시스템에 대한 쌍곡선 궤도는 반 주축과 편심에 의해 정의(방향 무시)될 수 있습니다. 그러나 쌍곡선 궤도의 경우 다른 매개 변수가 신체의 움직임을 이해하는 데 더 유용 할 수 있습니다. 다음 표는 표준 가정 및이를 연결하는 공식에 따라 다른 주위에 쌍곡선 궤적 다음 몸의 경로를 설명하는 주요 매개 변수를 나열합니다.
2015 년 12 월 1 일,2015 년 12 월 1 일,2015 년 12 월 1 일,2015 년 12 월 1 일,2015 년 12 월 1 일,2015 년 12 월 1 일,2015 년 12 월 1 일,2015 년 12 월 1 일,2015 년 12 월 1 일,2015 년 12 월 1 일,2015 년 12 월 1 일,2015 년 12 월 1 일,2015 년 12 월 1 일,2015 년 12 월 1 일,2015 년}
), 그리고} |
|||
---|---|---|---|
표준 중력 매개 변수 | \,} | 2018 년 11 월 1 일−2018 년 11 월 1 일-2018 년 11 월 1 일-2018 년 11 월 1 일-2018 년 11 월 1 일-2018 년 11 월 1 일-2018 년 11 월 1 일)}}} | 비 2018 년 11 월 15 일(토)~2018 년 11 월 15 일(일)}} |
편심(>1) | 디스플레이 스타일} | 2015 년 10 월 15 일(토)~2015 년 10 월 15 일(일)~2015 년 10 월 15 일(일)}}}-1} | 1 + 2018 년 11 월 1 일^{2}}}} |
세미 메이저 축(<0) | 에이 디스플레이 스타일!} | 1 / ( 2 / r−v2/μ){\displaystyle1/(2/r-v^{2}/\mu)} | − μ/v∞2{\displaystyle-\mu/v_{\infty}^{2}} |
쌍곡 초과 속도 | v∞{\displaystyle v_{\infty}} | − μ/a{\displaystyle{\sqrt{-\mu/a}}} | |
(외부)사이의 각도 점근 | 2θ∞{\displaystyle2\타_{\infty}} | 2 cos−1(−1/e){\displaystyle2\cos^{-1}(-1/e)} | π+2tan−1(b/a){\displaystyle\pi+2\탄^{-1}(b/a)} |
각 사 점근와 결합되는 축 의 쌍곡선 경로의 접근을 |
2ν{\displaystyle2\뉴} | 2θ∞−π{\displaystyle2\타_{\infty}-\pi} | 2 sin−1(1(1+r p∗v∞2/μ)){\displaystyle2\죄^{-1}{\bigg(}{\frac{1}{(1+r_{p}*v_{\infty}^{2}/\mu)}}{\bigg)}} |
영향 매개 변수(반-부 축) | b{\displaystyle b} | − e2−1{\displaystyle-a{\sqrt{e^{2}-1}}} | |
|
(2−1)^{2}-1)} | − 2018 년 12 월 1 일,2018 년 12 월 1 일,2018 년 12 월 1 일,2018 년 12 월 1 일,2018 년 12 월 1 일,2018 년 12 월 1 일,2018 년 12 월 1 일,2018 년 12 월 1 일,2018 년 12 월 1 일,2018 년 12 월 1 일,2018 년 12 월 1 일,2018 년 12 월 1 일,2018 년} | |
1963 년 | (1)
[1963][8897][2][2][2][2][2][2][2][2][2][2][2][2][2][2][2][2][2][2][2][2][2][2][2][2][2][2][2][2][2][2][2][2][2][2][2][2][2][2][2][2][2][2][2][2][2][2][2][2][2][2][2][2][2]} |
||
특정 궤도 에너지 |
|
− 8523> | 2018 년 11 월 23 일(토)~2018 년 11 월 23 일(일)}^{2}/2} |
특정 각운동량 | } | μ ℓ{\displaystyle{\sqrt{\mu\ell}}} | b v∞{\displaystyle bv_{\infty}} |
반 주축,에너지와 쌍곡선 초과 velocityEdit
반 주요 축(a{\displaystyle a\,\!}
)는 쌍곡선 궤적으로는 즉시 볼 수 없지만 두 점근선이 교차하는 지점까지의 거리이므로 구성 할 수 있습니다. 일반적으로,규칙에 의해,그것은 음수,타원형 궤도와 일치 하는 다양 한 방정식을 유지.
반 큰 축 직접 연결되어있는 특정 궤도 에너지(ϵ{\displaystyle\엡실론\,}
)또는 특성에너지 3{\displaystyle C{3}}
의 궤도 및 속도 몸을 달성에의 거리로하는 경향이 무한대 쌍곡 초과 속도(v∞{\displaystyle v_{\infty}\,\!
). 2384
이 문제를 해결하는 데 도움이되는 몇 가지 방법이 있습니다.}
는 표준 중력 매개 변수입니다.{3}}
총 에너지는 쌍곡선 궤도의 경우 양수(타원형 궤도의 경우 음수)라는 점에 유의하십시오.
접근과 출발 사이의 이심률과 각도편집
쌍곡선 궤도로 궤도 이심률(이자형 디스플레이 스타일 이자형\,}
점근선은 직각입니다. 1004>2>2}
근막 방향과 중심체의 점근선 사이의 각도는 거리가 무한대가되는 경향이있는 진정한 변칙이다.}\,}
), 그래서 2 개의 디스플레이 스타일 2 의 세타}\,}
이다 외부 각도 사이의 접근 및 출발 방향(점근선 사이). 100,000,000,000,000,000,000,000,000,000,000,000,000,000,000,000,000,000,000,000,000,000,000)\,}
1/1/1/1/1/1/1}}\,}
영향 매개 변수 및 가장 가까운 접근 거리 편집
충격 매개 변수는 교란되지 않은 경로에서 계속되면 바디가 가장 가까운 접근에서 중앙 바디를 놓칠 수있는 거리입니다. 중력을 경험하고 쌍곡선 궤도를 따르는 시체는 쌍곡선의 반 작은 축과 같습니다.
우주선이나 혜성이 행성에 접근하는 상황에서 충격 매개 변수와 초과 속도를 정확하게 알 수 있습니다. 중앙 몸체가 알려진 경우,접근하는 몸이 근막에 얼마나 가까울지를 포함하여 궤적을 찾을 수 있습니다. 이 행성의 반경보다 작은 경우 영향이 예상되어야한다. 가장 가까운 접근 거리 또는 주변 거리는 다음에 의해 제공됩니다:
r p=−a(e−1)=μ/v∞2(1+(b v∞2/μ)2−1){\displaystyle r_{p}=-a(e-1)=\mu/v{_{\infty}}^{2}({\sqrt{1+(bv{_{\infty}}^{2}/\mu)^{2}}}-1)}
그렇다면 혜성 접근구(효과적인 radius~6400km)과 속도의 12.5 킬로미터/초(외부 태양계에서 오는 몸의 대략적인 최소 접근 속도)지구와의 충돌을 방지하는 것입니다,충격 매개 변수는 적어도 8600 킬로미터,또는 지구 반경보다 34%더해야합니다. 목성(반경 70000 킬로미터)외부 태양계/시속 5.5 킬로미터의 속도로 접근 하는 몸체는 충돌을 피하기 위해 적어도 770000 킬로미터 또는 목성 반경의 11 배 충격 매개 변수가 필요 합니다.
중심체의 질량이 알려지지 않은 경우,그 표준 중력 매개 변수,따라서 그 질량은 충격 매개 변수 및 접근 속도와 함께 작은 몸체의 편향에 의해 결정될 수 있습니다. 일반적으로 이러한 모든 변수를 정확하게 결정할 수 있기 때문에 우주선 저공 비행은 신체 질량의 좋은 추정치를 제공합니다.
μ=b v∞2 탄δ/2{\displaystyle\mu=bv_{\infty}^{2}\탄\델타/2}
어디 δ=2θ∞−π{\displaystyle\delta=2\타_{\infty}-\pi}
는 각도가 작은 몸은 반사된 스트레이트 라인에 있습니다.